1樓：匿名使用者
在井裡面的時候和無限深勢阱的能級一樣:e=(n^2)(h^2)/8ma^2
在外面的時候,ek=e-u 將成為負值，但是量子力學給出，再其勢能大於其總能量的區域內，李子人有一定概率密度，即例子可以進入這一區域，雖然這概率密度是按指數規律隨進入該區的深度而很快減小的。要理解量子力學給出的這一結果就要靠不確定關係。三角px大於等於h，最後能得出：
粒子地總能量=e+三角e，而其動能的不確定度為 三角ek=e+三角e-u大於等於u-e
這就是說，粒子在到達的區域內，其動能的不確定度大於其名義上的負動能的值。因此，負動能**確定關係“掩蓋“了，他只是一種觀察不到的虛動能。
你學的是哪本書？建議參考曾謹言的《量子力學》三本分冊的第一本
2樓：
▲怎樣理解粒子通過勢壘區
經典物理：從能量守恆的角度看是不可能的
量子物理：粒子有波動性,遵從不確定原理，粒子經過壘區和能量守恆並不矛盾。只要勢壘區寬度dx = a不是無限大，粒子能量就有不確定量de。
dx = a很小時 dp和de很大,
（2）對 ， ，（ 為正）
利用尤拉公式很容易證明：
所以透射係數為
當 時， ，這是顯然的。
2、方勢阱的穿透與共振
把上述問題中的 （勢阱，如右圖）
則對於 ， 區，
因為 ， 仍如前，即
其中， 。
左行波的出現是經典上難以理解的。
而阱中，
解為 ，
其中 ，即上述 。
容易看出，若 或 ，則 ；
若 ，則 ，必然的， 。
即粒子有一定機率被勢阱彈回。
這又是一種量子效應，經典力學沒法解釋。
由 對於給定勢阱，透射係數依賴於入射粒子的能量e， 隨e的變化如圖所示。
由 可見，
若 ，則t一般很小。除非e取一些特定值，使得 。
此時 ，則反射係數 ——共振透射。
此條件為
， 或按照 ，改寫為
， 物理意義：
入射粒子進入勢阱後，碰到兩側阱壁時將發生反射和透射。如粒子的能量合適，使它在阱內的波長 恰好滿足 ，則經過多次反射而透射出去的波相位相同，因而彼此相干疊加，使透射波幅大增，出現共振透射；與此相反，當 ， ，則反射最強，相應 ，透射最小。
利用 及 條件可得共振能量
， 可以看出，除了常數項-v0外，能級同寬度 a 的無限深勢阱。
對於上面所說的“對稱”方勢阱情況，如果粒子能量很小，按照前邊的討論，是可能形成束縛態的，相當於n較小的情況；由超越方程來求解。
若n較大，則不能形成束縛態。
如e合適，則可能形成共振透射，因此，上式稱為共振能級。
說明：共振能級與束縛態能級的區別
討論可知，只有當入射粒子的能量滿足一定條件，即阱內的波長滿足
才能出現共振透射，此時能級叫共振能級。
但共振能級不一定是束縛態能級。只有當入射粒子能量e 很小時，才可能有束縛態出現，其束縛態能級為
對應於n 較小的情況。
2、方勢阱的穿透與共振
把上述問題中的
則對於如前，即
其中， 。
左行波的出現是經典上難以理解的。
而阱中，
解為 ，
其中 ，即上述 。
容易看出，若 或 ，則 ；
若 ，則 ，必然的， 。
即粒子有一定機率被勢阱彈回。
這又是一種量子效應，經典力學沒法解釋。
由 對於給定勢阱，透射係數依賴於入射粒子的能量e， 隨e的變化如圖所示。
由 可見，
若 ，則t一般很小。除非e取一些特定值，使得 。
此時 ，則反射係數 ——共振透射。
此條件為
， 或按照 ，改寫為
， 物理意義：
入射粒子進入勢阱後，碰到兩側阱壁時將發生反射和透射。如粒子的能量合適，使它在阱內的波長 恰好滿足 ，則經過多次反射而透射出去的波相位相同，因而彼此相干疊加，使透射波幅大增，出現共振透射；與此相反，當 ， ，則反射最強，相應 ，透射最小。
利用 及 條件可得共振能量
， 可以看出，除了常數項-v0外，能級同寬度 a 的無限深勢阱。
對於上面所說的“對稱”方勢阱情況，如果粒子能量很小，按照前邊的討論，是可能形成束縛態的，相當於n較小的情況；由超越方程來求解。
若n較大，則不能形成束縛態。
如e合適，則可能形成共振透射，因此，上式稱為共振能級。
說明：共振能級與束縛態能級的區別
由上述討論可知，只有當入射粒子的能量滿足一定條件，即阱內的波長滿足
才能出現共振透射，此時能級叫共振能級。
但共振能級不一定是束縛態能級。只有當入射粒子能量e 很小時，才可能有束縛態出現，其束縛態能級為
對應於n 較小的情況。
3樓：匿名使用者
沒有解析解的，只能用計算機，上網搜以下一維量子雙勢阱勢本徵態的數值計算
4樓：匿名使用者
你學的是哪本書？建議參考曾謹言的《量子力學》三本分冊的第一本
大概前幾章就有
5樓：世界和命運
多看幾遍，你會明白的
6樓：匿名使用者
量子力學第三章教案-2
供你參考
7樓：匿名使用者
符號真是太多，是人都不想寫！
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